例如，見這張照片：
根據我的經驗，曝光時間越長，觀察到的效果越強。它是否正確？還有其他因素會影響這些恆星的形成嗎（順便說一句，有沒有更好的說法？）技術上到底會發生什麼？
這似乎是弗勞恩霍夫衍射的一個很好的例子。這是由於光的波特性。效果取決於波長（即顏色）。當來自幾乎無限距離的強光穿過狹窄的縫隙時，最明顯的是，該光線使垂直散佈到縫隙中。這會將點狀光束散佈到一對條紋中。
使用小孔徑會在相鄰葉片形成的角上產生類似狹縫的情況。因此，當您將圖像中的相對強度，點狀，單色光源和窄光圈組合在一起時，您應該會看到散發出的條紋（相同顏色）從垂直於葉片的兩個方向上的點開始。當您的隔膜由直刀片形成時，這將導致條紋的數量是刀片的兩倍。但是，平行葉片的條紋會重合。因此，對於具有奇數個葉片的隔膜（其中兩個葉片不平行），徑向條紋的數量是葉片的兩倍，但是對於具有偶數個葉片的隔膜（其中相對的葉片是平行的）而言，這些條紋重疊對，其條紋數量與刀片相同（，但是每個條紋的亮度是的兩倍 。）
Wikipedia文章的第一幅圖顯示了一個經典示例。衍射，用於Fraunhofer透過方形孔徑的衍射。您會看到四個定義明確的條紋。
該理論在此處進行了進一步解釋。該說明由 CA Padgham於1967年發布。肯·洛克威爾（Ken Rockwell）在他的散景討論中提到了這一點。
我們應該期望總是存在一定量的衍射。通常，它在大多數圖片中都很細微並且平均化：當仔細觀察時，它只會對任何圖像中的模糊程度造成很小的影響。只有在結合了多種因素（強單色光的點，小光圈，直的光圈葉片）的圖像中，它才會變得突出。這些信息顯示瞭如何通過改變曝光的這些因素（在可能的範圍內）使恆星更加突出或如何抑制它們。
最後，曝光的時間長短與發生的時間有關。正如您所觀察到的，只是因為明亮的點的曝光幾乎總是比記錄光所需的時間長得多：您試圖查看場景的其餘部分，這要暗得多。衍射條紋的亮度在遠離光源的地方下降得如此之快，以至於如果您使用足夠短的曝光時間正確自身曝光，條紋實際上將是不可見的。例如，背景中有較暗但仍然突出的光源：它們看起來像遠處的窗戶。它們也必須有自己的條紋，但是這些條紋太暗而看不見。 （適當的軟件過濾可能可以將它們帶出。）
這是由於衍射引起的，如John和Pearsonartphoto所述，光圈葉片會合。這是一種測試您有多少個光圈葉片的好方法！
要回答第二個問題，曝光時間不會直接影響效果。有兩個主要因素，第一個是光圈的大小（需要小），而長時間曝光往往會產生小的光圈。第二個因素是您需要拍攝光源。這往往僅在人造光的夜晚發生，因此人們又傾向於長時間曝光。
下面是一個效果很短的示例（不是我的！），用於說明要點：
（c ） photogeek133
好吧，我謊稱這是長時間曝光，並且閃光燈設置為頻閃，但是每盞燈都亮了很短一段時間。其他兩種成分-射入頻閃燈和小光圈（f / 14）是產生星形圖案的原因。
您看到的是相機光圈形狀的結果。如果在相機的前面放一個心形或其他“濾鏡”，就會看到一個不同的形狀來代替那些燈。
您的猜測幾乎是正確的曝光時間越長，這種影響就越明顯。實際情況是光圈越小，這種影響就會越明顯。
有一些為此目的而設計的濾光片，星光，但如果沒有濾光片，通常在光圈葉片較直的鏡頭上使用較窄的光圈，即可看到效果。葉片越直，效果越明顯。
所以，正在發生的是這些明亮的固定光源使它們的光被透鏡的光圈彎曲，而星形圖案是由六個刀片的六邊形所定義的尖點所產生你的光圈。您會注意到星光都朝著燈光的同一方向傳播，這是因為光圈葉片。
順便說一句，我喜歡鏡頭。
為什麼光源有時會像星星一樣出現？好吧，我改變了看法，現在分享了一種普遍的觀點，即恆星來自衍射效應。支持衍射而不是反射的最強論點來自於星形圖案的對稱性，即，如果N為奇數，則N個虹膜葉片會產生2 * N尖峰。
這不是一個真正的答案，而是從 @whuber答案計算衍射圖的擴展。
首先，我們有了衍射積分。函數 U p sub> 描述了觀察平面中一定距離（ x p sub> ，距光軸y p sub> ），距光源（某種衍射物體，例如針孔）的距離 L z sub> ，相機光圈等）。 U s sub> 是描述源平面中復振幅的函數；對於極小的針孔，您可以使用狄拉克三角洲函數。 U s sub> 中的第三個變量為0，因為為方便起見，我們說衍射對像是坐標系的原點。在其參數中的變量 x s sub> 和 y s sub> 保留了以下事實：對象可能在 x–y 平面。
這看起來好像不是很可怕的積分，但是 k 和 r sp sub> 都是更大的表示法：
將函數與帶有基數的方根集成 e 的分子和分母中的項確實是一個非常討厭的積分。
一個通過使用二項式級數表示和消除平方根來簡化積分。截斷高階術語。 Fraunhofer積分在需要2個項時成立。 菲涅耳積分適用於需要3個項的情況。有一些證據可以證明這一點，但這不在此範圍之內。
當我們開始操縱這些東西以獲得菲涅耳和弗勞恩霍夫衍射積分時，我們得到三個量。
如果 Nfd *（θ d sub> ） 2 sup> << 1，則菲涅耳積分有效。如果是真的，並且 Nfs << 1，則Fraunhofer積分成立。
這兩個積分是：
菲涅耳：
弗勞恩霍夫：
其中
和ν x sub> 和ν y sub> 是光源在給定維度上的尺寸除以光的波長乘以到光源的距離。通常將其寫為ν s sub> = d /（λx s sub> ）。
要回答@whuber的問題，儘管維基百科指出，為什麼您可能需要一個或另一個，這需要一些思考。
“在成像的焦平面上鏡頭……”評論可能是從一本教科書上摘下來的，這暗示著衍射的來源（即針孔，狹縫等），這些等式與來源的幾何形狀無關。不幸的是，不僅鏡頭無法達到Fraunhofer積分所允許的任何距離和距離，而且衍射也源自照相機的鏡頭系統內部。
從照相機的光圈進行衍射的正確模型是 n 側的光圈（ n 是鏡頭中的光圈葉片的數量），在產生星爆圖案的圖像中物體的位置處被點光源照亮。
當物體真的很遠時（幾米就可以了），點源的行為就好像它們是平面波一樣，在Wikipedia上進行的推導也很好。
例如，雙高斯50毫米鏡頭的光圈距離圖像平面約40〜60毫米。它由物理光闌後面的兩個鏡頭成像，其距離大於該距離（這是出瞳的位置），但是出瞳不在 U s sub> （ x s sub> ， y s sub> ，0）函數居中！
對於500 nm和1 mm半徑的孔徑光，我們可以檢查Fraunhofer積分是否有效。等於（0.001） 2 sup> /（500 * 10 -9 sup> * 50 * 10 -3 sup>）或40，即> > 1，並且Fraunhofer積分無效。對於可見光，只要孔徑光闌距檢測器的距離在毫米量級， Nfs 就永遠不會接近1，更不用說小得多了。
這些等式可能與維基百科上的有所不同；我將引用羅曼徹斯特大學光學學院Vamivakas教授講授的OPT 261，干涉&衍射。 Hecht撰寫的《光學》中的方程應該非常相似。這些方程式用於復振幅，要獲得輻照度（也就是強度或亮度），您需要對結果進行平方。
這裡是一個例子，我個人很喜歡這種效果。像我將要鏈接的照片那樣，它可以在照片中添加一些藝術性。
原因是由於我漂亮的50mm上的光圈葉片。
曝光是恆星的次要原因，因為我必須關閉光圈，才能使照片所拍攝的所有明亮光線都不會過度曝光。如果我只是為了照明而曝光，那麼在要曝光建築物的照片中，除了黑色以外，什麼都看不到。
因此，為了補償小光圈設置（此照片中為f / 20），我必須增加我的時間曝光（20秒）才能獲得適當的曝光。因此，隨著我增加光圈的數量或將其縮小以防止過度曝光，衍射就會發生或大大放大。
請注意以下exif信息：
https://www.flickr.com/photos/eyeinfocus/25494167814/in/album-72157661802536456/